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進口 |
應(yīng)用領(lǐng)域 |
化工,綜合 |
德Innolume 超級發(fā)光二極管(SLD),類似于激光二極管,超輻射發(fā)光二極管基于電驅(qū)動的pn結(jié),當正向偏置時,該pn結(jié)變成光學活性的,并在寬波長范圍內(nèi)產(chǎn)生放大的自發(fā)輻射。SLD的峰值波長和強度取決于活性材料成分和注入電流水平。SLD被設(shè)計成對于沿波導(dǎo)產(chǎn)生的自發(fā)輻射具有高的單程放大,但是與激光二極管不同,不足以反饋來實現(xiàn)激光作用。
德國Innolume 超級發(fā)光二極管(SLD),類似于激光二極管,超輻射發(fā)光二極管基于電驅(qū)動的pn結(jié),當正向偏置時,該pn結(jié)變成光學活性的,并在寬波長范圍內(nèi)產(chǎn)生放大的自發(fā)輻射。SLD的峰值波長和強度取決于活性材料成分和注入電流水平。SLD被設(shè)計成對于沿波導(dǎo)產(chǎn)生的自發(fā)輻射具有高的單程放大,但是與激光二極管不同,不足以反饋來實現(xiàn)激光作用。這是通過傾斜波導(dǎo)和抗反射涂層小平面的聯(lián)合作用獲得的。
SLD是具有相當寬的光學帶寬的光源。因為它們不同于光譜非常窄的激光器和光譜寬度大得多的白光源。這一特性主要反映在光源的低時間相干性上(這是發(fā)射光波隨時間保持相位的有限能力)。然而,SLD可以表現(xiàn)出高度的空間相干性,這意味著它們可以有效地耦合到單模光纖中。一些應(yīng)用利用SLDs源的低時間相干性來實現(xiàn)成像技術(shù)中的高空間分辨率。相干長度是經(jīng)常用來表征光源的時間相干性的量。它與光干涉儀兩臂之間的光程差有關(guān),光波在該光程差上仍能產(chǎn)生干涉圖樣。
一方面,SLD是被優(yōu)化以產(chǎn)生大量放大自發(fā)輻射(ASE)的半導(dǎo)體器件。為此,它們集成了高功率增益部分,其中種子自發(fā)輻射以30 dB或更高的高增益系數(shù)放大。另一方面,SLD缺乏光學反饋,因此不會發(fā)生激光作用。通過相對于波導(dǎo)傾斜刻面來抑制由來自光學部件(例如進入腔內(nèi)的連接器)的光的背反射產(chǎn)生的光學反饋,并且可以用抗反射涂層來進一步抑制。避免了諧振器模式的形成以及光譜中的明顯結(jié)構(gòu)和/或光譜變窄。
Part number | Mean wavelength | Bandwith FWHM | Output power | Operating current | Forward voltage | Ripples RMS1 | PER |
---|
nm | nm | mW | mA | V | dB | dB |
---|
SLD-1000-100-YY-15 | 1000 | 100 | 15 | 400 | 1.6 | 0.05 | 20 |
SLD-1030-25-YY-130 | 1030 | 25 | 120 | 800 | 1.8 | 0.05 | 21 |
SLD-1030-110-YY-12 | 1030 | 110 | 12 | 400 | 1.7 | 0.02 | 19 |
SLD-1050-120-YY-40 | 1055 | 120 | 40 | 700 | 1.7 | 0.05 | 20 |
SLD-1060-20-YY-120 | 1060 | 20 | 120 | 800 | 1.8 | 0.05 | 20 |
SLD-1060-15-YY-300 | 1060 | 15 | 300 | 1700 | 2.0 | 0.3 | 21 |
SLD-1064-20-YY-350 | 1064 | 20 | 350 | 850 | 1.9 | 0.8 | 18 |
SLD-1090-30-YY-100 | 1090 | 30 | 100 | 800 | 1.7 | 0.05 | 16 |
SLD-1120-20-YY-30 | 1120 | 20 | 30 | 300 | 1.5 | 0.05 | 20 |
SLD-1140-80-YY-0.5 | 1140 | 80 | 0.5 | 250 | 1.3 | 0.05 | 19 |
SLD-1190-90-YY-0.5 | 1190 | 90 | 0.5 | 315 | 1.4 | 0.02 | 19 |
SLD-1250-110-YY-4 | 1250 | 110 | 4 | 800 | 1.5 | 0.05 | 19 |